Вейник Альберт-Виктор Иозефович | ТЕРМОДИНАМИКА РЕАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ

Потоки J и I, характеризующие конкретные условия переноса, широко применяются на практике: первый поток наиболее известен в теории теплопроводности, второй — в электротехнике, где именуется силой тока.

Термодинамическая сила, или просто сила, ответственная за перенос вещества, пропорциональна разности интенсиалов (об этом уже говорилось). Применительно к силе тоже предусмотрены два характерных варианта, отражающих конкретные условия переноса. В первом случае сила обозначается через X, она представляет собой напор интенсиала δΡ, определяемый формулой (96). Имеем

(109)

Вторая конкретная сила, обозначаемая буквой Υ, представляет собой градиент интенсиала

то есть

(ПО)

Знак минус в правых частях равенств (109) и (110) свидетельствует о том, что вещество распространяется от большего значения интенсиала к меньшему, при этом разности оР и dP оказываются отрицательными. Но потоки веществ J и I, а следовательно, и силы X и Υ должны быть положительными. Поэтому знак минус компенсирует отрицательные значения разностей δΡ и dP.

Заметим, что термин «термодинамическая сила», или «сила», является общепринятым в термодинамике необратимых процессов. Однако он ничего общего не имеет с истинным понятием силы. Именно поэтому упомянутый термин был заключен нами в кавычки. В дальнейшем кавычки опускаются, но нужно не забывать об имеющейся в этом термине условности. Теперь мы располагаем уже тремя сходными по названию понятиями: сила, специфическая сила (интенсиал) и термодинамическая сила (разность или градиент интенсиала). Только первое понятие является силой в истинном смысле этого слова, два дру^гих понятия — это условные силы, они связаны с истинной силой соотношениями (94) и (97). Еще более условный смысл имеет понятие сила тока в электротехнике. Отметим также, ^го в принятых равенствах (107) — (110) по традиции в качестве опорных, эталонных использованы следующие пространственные и временные характеристики: площадь F, протяженность χ и время t.



		Глава XI. Пятое начало ОТ
	142	Глава XI. Пятое начало ОТ
	142

Потоки J и I, характеризующие конкретные условия переноса, широко применяются на практике: первый поток наиболее известен в теории теплопроводности, второй — в электротехнике, где именуется силой тока. Термодинамическая сила, или просто сила, ответственная за перенос вещества, пропорциональна разности интенсиалов (об этом уже говорилось). Применительно к силе тоже предусмотрены два характерных варианта, отражающих конкретные условия переноса. В первом случае сила обозначается через X, она представляет собой напор интенсиала δΡ, определяемый формулой (96). Имеем (109) Вторая конкретная сила, обозначаемая буквой Υ, представляет собой градиент интенсиалато есть (ПО) Знак минус в правых частях равенств (109) и (110) свидетельствует о том, что вещество распространяется от большего значения интенсиала к меньшему, при этом разности оР и dP оказываются отрицательными. Но потоки веществ J и I, а следовательно, и силы X и Υ должны быть положительными. Поэтому знак минус компенсирует отрицательные значения разностей δΡ и dP. Заметим, что термин «термодинамическая сила», или «сила», является общепринятым в термодинамике необратимых процессов. Однако он ничего общего не имеет с истинным понятием силы. Именно поэтому упомянутый термин был заключен нами в кавычки. В дальнейшем кавычки опускаются, но нужно не забывать об имеющейся в этом термине условности. Теперь мы располагаем уже тремя сходными по названию понятиями: сила, специфическая сила (интенсиал) и термодинамическая сила (разность или градиент интенсиала). Только первое понятие является силой в истинном смысле этого слова, два дру^гих понятия — это условные силы, они связаны с истинной силой соотношениями (94) и (97). Еще более условный смысл имеет понятие сила тока в электротехнике. Отметим также, ^го в принятых равенствах (107) — (110) по традиции в качестве опорных, эталонных использованы следующие пространственные и временные характеристики: площадь F, протяженность χ и время t.