144
Глава XI. Пятое начало ОТ
(118)
При п = 1 получаем
(119)где
(120)
В уравнениях переноса (116) и (119) частная проводимость β есть, например, коэффициент отдачи вещества на контрольной поверхности системы. В отличие от коэффициента а, относящегося к единице площади поверхности, величина β относится к поверхности в целом.
В третьем варианте сочетание потока J и силы Υ при двух степенях свободы (п = 2) позволяет получить из выражений (100), (107) и (НО) следующее частное дифференциальное уравнение переноса:
(121)где
(122)
(123)
При «= 1 имеем
(124)где
(125)
В уравнениях (121) и (124) коэффициент L представляет собой удельную проводимость системы по отношению к веществу. В частных случаях выражение (124) дает известные уравнения законов теплопроводности Фурье, электропроводности Ома, диффузии Фика и фильтрации Дарси [17, 18, 21].
Наконец, в четвертом частном варианте сочетаются поток I и сила Υ. Для двух степеней свободы (п = 2) из равенств (100), (108) и (НО) находим
(126)