Вейник Альберт-Виктор Иозефович | ТЕРМОДИНАМИКА РЕАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ

4. ЧЕТЫРЕ ЧАСТНЫХ УРАВНЕНИЯ ПЕРЕНОСА

Воспользуемся теперь конкретными потоками J и I и силами X и Υ и преобразуем обобщенное уравнение (100) к виду, удобному для практического использования. При этом всего получаются четыре частных варианта дифференциальных уравнений переноса, ибо каждый из потоков J и I может сочетаться с каждой из сил X и Υ.

В первом варианте сочетаются поток J и сила X. В простейших условиях двух степеней свободы (п = 2) из выражений (100), (107) и (109), заменив разность dP на 6Р, получим

(111)
где

(112)

(113)

В гипотетических частных условиях, когда п = 1, имеем

(П4)
где

(115)

В уравнениях переноса (111) и (114) величина α представляет собой частную проводимость, которая играет роль, например, коэффициента отдачи вещества на контрольной поверхности системы. В частном случае из равенства (114) получается известное уравнение закона теплообмена на поверхности тела Ньютона (см. параграф 2 гл. XX).

Во втором варианте сочетаются поток I и сила X. Ограничи-
ваясь двумя степенями свободы (п = 2), из выражений (100),
(108) и (109) находим

(116)

где

(117)



		143
4. Четыре частных уравнения переноса		143
4. Четыре частных уравнения переноса

	4. ЧЕТЫРЕ ЧАСТНЫХ УРАВНЕНИЯ ПЕРЕНОСА Воспользуемся теперь конкретными потоками J и I и силами X и Υ и преобразуем обобщенное уравнение (100) к виду, удобному для практического использования. При этом всего получаются четыре частных варианта дифференциальных уравнений переноса, ибо каждый из потоков J и I может сочетаться с каждой из сил X и Υ. В первом варианте сочетаются поток J и сила X. В простейших условиях двух степеней свободы (п = 2) из выражений (100), (107) и (109), заменив разность dP на 6Р, получим (111) где (112) (113) В гипотетических частных условиях, когда п = 1, имеем (П4) где (115) В уравнениях переноса (111) и (114) величина α представляет собой частную проводимость, которая играет роль, например, коэффициента отдачи вещества на контрольной поверхности системы. В частном случае из равенства (114) получается известное уравнение закона теплообмена на поверхности тела Ньютона (см. параграф 2 гл. XX). Во втором варианте сочетаются поток I и сила X. Ограничи- ваясь двумя степенями свободы (п = 2), из выражений (100), (108) и (109) находим (116) где (117)