Навигация: Главная Гостевая Форум от OCR
<< Prev Page VIEW ORIGINAL PAGE Next Page >>

145
4. Четыре частных уравнения переноса
где
veinik-0145-1.jpg
(127)
(128)

veinik-0145-2.jpg
ПрА п = 1 имеем
veinik-0145-3.jpg (129)
где
veinik-0145-4.jpg (130)
Частная проводимость Μ отличается от L тем, что относится не к единице площади сечения системы, как L, а ко всему сечению. Именно в такой форме обычно используется закон электропроводности Ома.
Перечисленные частные дифференциальные уравнения переноса позволяют охватить самые характерные и наиболее часто встречающиеся на практике условия распространения вещества.
5. ПЯТОЕ НАЧАЛО ОТ, ИЛИ ЗАКОН ПЕРЕНОСА
Из дифференциальных уравнений переноса — обобщенного (100) и частных (111), (116), (121) и (126) —следует, что в процессе распространения вещества наблюдается взаимное влияние всех η потоков и термодинамических сил. Даже при наличии только одной какой-либо силы ни один из потоков не обращается в нуль. Отсюда можно сделать интереснейший вывод о том, что всеобщая связь присуща не только явлениям состояния, но и явлениям переноса. Выведенные уравнения позволяют детально разобраться в характере и причинах имеющейся связи.
В случае явлений состояния всеобщая связь сводится к тому, что происходит взаимное влияние всех η веществ, находящихся в системе. Это влияние с качественной и количественной стороны определяется третьим и четвертым началами ОТ, оно прежде всего сказывается на величине ин-тенсиала, характеризующего активность, напряженность, интенсивность поведения системы, причем интенсиал определяется уравнением состояния.
В случае явлений переноса речь идет о том, что каждое данное вещество распространяется под действием сопряжен-

<< Prev Page VIEW ORIGINAL PAGE Next Page >>
Навигация: Главная Гостевая Форум от OCR


Hosted by uCoz