Вейник Альберт-Виктор Иозефович | ТЕРМОДИНАМИКА РЕАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ

на может быть преобразована в механическую работу, а может быть передана только в форме теплоты. Однако ниже будут показаны условия, при которых так называемая связанная энергия свободно преобразуется в механическую, электриче-скмю или иную работу (см. параграф 2 гл. XXIII).

Интенсиал Ра и экстенсор Ει уравнения (198) находится с пюмощью аргумента (£2; PI) (но удобнее взять (Pi; £2)) в йиде следующих новых смешанных уравнений состояния [18], с. 82]:

(201)

или

(202)
где

— некоторые функции;

(203)

Продифференцировав равенства (197) по PI и EJ и сравнив их с нижней строчкой (203), будем иметь

(204)
или

(205)

Это есть четвертое тождество, оно выражает четвертый закон симметрии структуры первого порядка и служит исходным звеном четвертой цепочки законов симметрии. Если в равенствах (201) — (205) поменять местами индексы 1 и 2, то получатся прежние соотношения (188) — (194). Аналогично могут быть построены и все остальные звенья четвертой цепочки законов структуры и ее симметрии.

Оставшиеся пятый и шестой аргументы перечня (160)
также весьма интересны. Пятому аргументу (Ει; ΡΙ) соответ-
ствует пятая характеристическая функция

(206)
или в дифференциальной форме

(207)



		175
	6\ Четвертые и другие законы структуры и ее симметрии	175
	6\ Четвертые и другие законы структуры и ее симметрии

на может быть преобразована в механическую работу, а может быть передана только в форме теплоты. Однако ниже будут показаны условия, при которых так называемая связанная энергия свободно преобразуется в механическую, электриче-скмю или иную работу (см. параграф 2 гл. XXIII). Интенсиал Ра и экстенсор Ει уравнения (198) находится с пюмощью аргумента (£2; PI) (но удобнее взять (Pi; £2)) в йиде следующих новых смешанных уравнений состояния [18], с. 82]: (201) или (202) где— некоторые функции; (203) Продифференцировав равенства (197) по PI и EJ и сравнив их с нижней строчкой (203), будем иметь (204) или (205) Это есть четвертое тождество, оно выражает четвертый закон симметрии структуры первого порядка и служит исходным звеном четвертой цепочки законов симметрии. Если в равенствах (201) — (205) поменять местами индексы 1 и 2, то получатся прежние соотношения (188) — (194). Аналогично могут быть построены и все остальные звенья четвертой цепочки законов структуры и ее симметрии. Оставшиеся пятый и шестой аргументы перечня (160) также весьма интересны. Пятому аргументу (Ει; ΡΙ) соответ- ствует пятая характеристическая функция (206) или в дифференциальной форме (207)