Вейник Альберт-Виктор Иозефович | ТЕРМОДИНАМИКА РЕАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ

Постоянную интегрирования, как и в случае уравнения (92), принимаем равной нулю.

I Для термической степени свободы это уравнение приводит
к соотношению

(211)

¹ Дифференциальное соотношение (тождество) термодинамики, выражающее пятый закон симметрии структуры первого порядка, находится прежним способом — путем дифференцирования равенств (208) по Ει и Р_ь В окончательном виде имеем

(212)

или

_____

(213)

где

В этих равенствах приращения интенсиала и экстенсора не сокращаются, так как относятся к совершенно различным условиям взаимодействия (сопряжения) системы и окружающей среды.

Пятая характеристическая функция, подобно третьей, имеет своего двойника. Он получается, если воспользоваться шестым аргументом набора (160). Это равносильно тому, что во всех равенствах пятой функции индекс 1 заменяется на индекс 2. Шестая характеристическая функция имеет вид

(214)

(215)

Для механической степени свободы термомеханической системы последнее уравнение дает вторую составляющую энергии 1/2- Имеем

(216)

Очевидно, что суммарная энергия U для системы с двумя степенями свободы должна быть равна сумме первого U\ и второго L/2 компонентов энергии, то есть

(217)
Для термомеханической системы в целом

(218)



		177
	о. Четвертые и другие законы структуры и ее симметрии	177
	о. Четвертые и другие законы структуры и ее симметрии

Постоянную интегрирования, как и в случае уравнения (92), принимаем равной нулю. I Для термической степени свободы это уравнение приводит к соотношению (211) ¹ Дифференциальное соотношение (тождество) термодинамики, выражающее пятый закон симметрии структуры первого порядка, находится прежним способом — путем дифференцирования равенств (208) по Ει и Р_ь В окончательном виде имеем (212) или _____ (213) где В этих равенствах приращения интенсиала и экстенсора не сокращаются, так как относятся к совершенно различным условиям взаимодействия (сопряжения) системы и окружающей среды. Пятая характеристическая функция, подобно третьей, имеет своего двойника. Он получается, если воспользоваться шестым аргументом набора (160). Это равносильно тому, что во всех равенствах пятой функции индекс 1 заменяется на индекс 2. Шестая характеристическая функция имеет вид (214) (215) Для механической степени свободы термомеханической системы последнее уравнение дает вторую составляющую энергии 1/2- Имеем (216) Очевидно, что суммарная энергия U для системы с двумя степенями свободы должна быть равна сумме первого U\ и второго L/2 компонентов энергии, то есть (217) Для термомеханической системы в целом (218)