Вейник Альберт-Виктор Иозефович | ТЕРМОДИНАМИКА РЕАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ

Это! количество тепла «диссипации» должно выделиться на 9^опР^{отивлении} К за каждый акт заряжания (или разря-жания) конденсатора. Как видим, величины Q₃ и Q₃ равны между собой, следовательно, полная электрическая составляющая энергии заряженного тела (конденсатора) ί/_ψ, как это и утверждается формулами (210), (215) и (228), равна произведению потенциала на величину заряда (φΨ).

Поместив конденсатор и сопротивление в два независимых калориметра, мы в первом не должны обнаружить изменения температуры, а во второй должно поступить количество тепла, определяемое формулой (232); при этом температура второго калориметра должна повыситься на величину, равную теплоте Q₃, поделенной на теплоемкость калориметра, то есть на его водяное число.

Были осуществлены многочисленные опыты в самых различных вариантах; все они хорошо подтверждают теорию. Например, при заряжании лавсанового конденсатора емкостью 10 мкФ до потенциала 400 В совершается работа, равная 0,8 Дж (см. формулу (231)). Эта величина легко поддается измерению. Конденсатор и сопротивление погружены в сосуды Дюара с маслом, играющие роль калориметров; они изолированы легковесным пенопластом и помещены в термостат. Температура " калориметров определяется с помощью термостолбика из десяти последовательно соединенных дифференциальных медь-константановых термопар, холодные спаи которых находятся в сосуде Дюара с тающим льдом. Для измерений использованы потенциометры типа Р309 или Р348 с ценой деления 10~⁸ В. Следовательно, термостолбик позволяет зафиксировать изменение температуры калориметра с точностью 2·10~⁵Κ, что почти на два порядка превышает эффект, создаваемый теплотой Q₃. Во всех случаях процесс заряжания сопровождается нулевым тепловым эффектом, а процесс экранирования — эффектом, определяемым формулой (232). Что и требовалось доказать (из совместных опытов со студентом А. А. Вейником).

Повышение чувствительности приборов дало те же результаты. Неоднократное повторное заряжание и разряжа-ние конденсатора в течение одного опыта не исказило результатов, следовательно, в данном конденсаторе описанный ^в предыдущем параграфе эффект преобразования теплоты в электроэнергию практически не ощущается.

Для экспериментального подтверждения седьмого начала



			207
6. Некоторые экспериментальные результаты			207
6. Некоторые экспериментальные результаты


		(232)


	Это! количество тепла «диссипации» должно выделиться на 9^опР^{отивлении} К за каждый акт заряжания (или разря-жания) конденсатора. Как видим, величины Q₃ и Q₃ равны между собой, следовательно, полная электрическая составляющая энергии заряженного тела (конденсатора) ί/_ψ, как это и утверждается формулами (210), (215) и (228), равна произведению потенциала на величину заряда (φΨ). Поместив конденсатор и сопротивление в два независимых калориметра, мы в первом не должны обнаружить изменения температуры, а во второй должно поступить количество тепла, определяемое формулой (232); при этом температура второго калориметра должна повыситься на величину, равную теплоте Q₃, поделенной на теплоемкость калориметра, то есть на его водяное число. Были осуществлены многочисленные опыты в самых различных вариантах; все они хорошо подтверждают теорию. Например, при заряжании лавсанового конденсатора емкостью 10 мкФ до потенциала 400 В совершается работа, равная 0,8 Дж (см. формулу (231)). Эта величина легко поддается измерению. Конденсатор и сопротивление погружены в сосуды Дюара с маслом, играющие роль калориметров; они изолированы легковесным пенопластом и помещены в термостат. Температура " калориметров определяется с помощью термостолбика из десяти последовательно соединенных дифференциальных медь-константановых термопар, холодные спаи которых находятся в сосуде Дюара с тающим льдом. Для измерений использованы потенциометры типа Р309 или Р348 с ценой деления 10~⁸ В. Следовательно, термостолбик позволяет зафиксировать изменение температуры калориметра с точностью 2·10~⁵Κ, что почти на два порядка превышает эффект, создаваемый теплотой Q₃. Во всех случаях процесс заряжания сопровождается нулевым тепловым эффектом, а процесс экранирования — эффектом, определяемым формулой (232). Что и требовалось доказать (из совместных опытов со студентом А. А. Вейником). Повышение чувствительности приборов дало те же результаты. Неоднократное повторное заряжание и разряжа-ние конденсатора в течение одного опыта не исказило результатов, следовательно, в данном конденсаторе описанный ^в предыдущем параграфе эффект преобразования теплоты в электроэнергию практически не ощущается. Для экспериментального подтверждения седьмого начала