3. Нарушение теории фазовых превращений Томсона-Кельвина 459
Рис. 37. Срвнение скоростей испарения ацетона, спирта и воды
4. ТЕРМОФАЗОВЫЕ ПД
Установленные закономерности позволяют по-новому взглянуть на уравнение Томсона-Кельвина, а также рассчитать мощность фазового вечного двигателя второго рода. Становится ясно, что в среде с давлением насыщенного пара 100% , создаваемым плоским мениском, жидкость из смачиваемого капилляра с вогнутым мениском должна испаряться, а не конденсироваться, как того требует уравнение Томсона-Кельвина. Следовательно, в закрытом сверху смачиваемом жидкостью капилляре возникает точно такая же вечная макроскопическая циркуляция жидкости и пара, как и в несмачиваемом (см. рис. 30, б).
Изображенная на рис. 30, α и б непрерывная макроскопическая круговая циркуляция жидкости и пара — это и есть дозволяемый ОТ простейший вид искомого вечного двигателя второго рода. В работе [21, с. 335] по этому поводу сказано: «Эта циркуляция представляет собой любопытный пример вечного в целом бездиссипативного макроскопического движения жидкости и пара в условиях, если система полностью изолирована
