Вейник Альберт-Виктор Иозефович | ТЕРМОДИНАМИКА РЕАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ

местами индексы 1 и 2. Применим эти аргументы для определения функций А и вывода на их основе соответствующих законов симметрии структуры.

Нетрудно сообразить, что первый аргумент (Ει; £2) приводит к первой характеристической функции Αι, которая представляет собой не что иное, как энергию U, то есть

(161)

(162)

Это соответствует прежним уравнениям (30) и (35). Далее автоматически следуют законы структуры (73) и ее симметрии (85) и т. д. Равенство (85) служит исходным звеном в первой цепочке законов симметрии, фактически являющейся следствием применения первого аргумента перечня (160). Кстати, такого типа равенства получили название дифференциальных соотношений, или тождеств, термодинамики, или соотношений Максвелла.

Первое дифференциальное тождество термодинамики (85) мы выводили, когда исходная характеристическая функция Α ι (энергия U) была уже известна из чисто физических соображений. В отличие от этого при использовании второго аргумента (Pi; P2) нам предстоит найти не только второе тождество, но также и саму исходную функцию Л₂. Общий вид второй характеристической функции следующий:

(163)
или

(164)

С учетом размерности величина Αι выбирается таким образом, чтобы соблюдались требования

(165)

При этих условиях уравнение (164) приобретает вид

(166)

Функция Л₂ хорошо известна в термодинамике, применительно к термомеханической системе она именуется свободной энтальпией, а также изобарным, или термодинамическим, потенциалом, обозначается буквой Φ и конструируется следующим образом [18, с. 182]:

(167)



	164
		Глава XII. Шестое начало ОТ


местами индексы 1 и 2. Применим эти аргументы для определения функций А и вывода на их основе соответствующих законов симметрии структуры. Нетрудно сообразить, что первый аргумент (Ει; £2) приводит к первой характеристической функции Αι, которая представляет собой не что иное, как энергию U, то есть (161) (162) Это соответствует прежним уравнениям (30) и (35). Далее автоматически следуют законы структуры (73) и ее симметрии (85) и т. д. Равенство (85) служит исходным звеном в первой цепочке законов симметрии, фактически являющейся следствием применения первого аргумента перечня (160). Кстати, такого типа равенства получили название дифференциальных соотношений, или тождеств, термодинамики, или соотношений Максвелла. Первое дифференциальное тождество термодинамики (85) мы выводили, когда исходная характеристическая функция Α ι (энергия U) была уже известна из чисто физических соображений. В отличие от этого при использовании второго аргумента (Pi; P2) нам предстоит найти не только второе тождество, но также и саму исходную функцию Л₂. Общий вид второй характеристической функции следующий: (163) или (164) С учетом размерности величина Αι выбирается таким образом, чтобы соблюдались требования (165) При этих условиях уравнение (164) приобретает вид (166) Функция Л₂ хорошо известна в термодинамике, применительно к термомеханической системе она именуется свободной энтальпией, а также изобарным, или термодинамическим, потенциалом, обозначается буквой Φ и конструируется следующим образом [18, с. 182]: (167)