Вейник Альберт-Виктор Иозефович | ТЕРМОДИНАМИКА РЕАЛЬНЫХ ПРОЦЕССОВ

С учетом размерности функция Л₅ выбирается таким образом, чтобы соблюдались требования j

(2,08)

В результате она приобретает вид ί

(!)09)

Уравнение (209), как и (183), сочетает в себе слагаемые двух других функций (162) и (166), однако в его состав входят только величины, относящиеся к одной определенной степени свободы системы. Новая функция Аь не имеет аналога в классической термодинамике, вероятно потому, что трудно было дать ей необходимую интерпретацию. Вместе с тем она обладает четким и ясным физическим смыслом и очень интересна с теоретической и практической точек зрения.

Прежде всего надо напомнить, что система с двумя связанными степенями свободы однозначно определяется двумя любыми характеристиками типа Ε и Ρ из числа наличных четырех, поэтому аргумента (Ει; ΡΙ) вполне достаточно, чтобы найти недостающие характеристики Е2 и PZ, относящиеся ко второй степени свободы. Из равенств (208) следует, что искомая функция Л Б соответствует процессу, когда рост первого экстен-сора Ει происходит при постоянном интенсиале PI (это должно сопровождаться уменьшением второго экстенсора Е₂), либо процессу, когда рост интенсиала Ρ ι осуществляется при постоянном Ει, что должно сопровождаться ростом второго экстенсора Ег; разумеется, в обоих процессах претерпевает изменение также второй интенсиал Р₂. Например, в условиях термомеханической системы (индекс 1, как и ранее, отнесем к термической степени свободы, а индекс 2 — к механической) в первом случае подвод термического вещества (нагрев) соответствует обычному изотермическому процессу, он сопровождается увеличением объема и уменьшением давления; во втором случае процесс является адиабатным: в системе температура возрастает при постоянной энтропии, то есть без подвода или отвода теплоты, при этом объем уменьшается, а давление растет.

В рассматриваемых условиях функция АЬ определяет энергию U\, приходящуюся на данную — первую — степень свободы системы. Эта энергия может быть выражена через соответствующие интенсиал и экстенсор путем интегрирования уравнения (209). Находим

(210)



		Глава XII. Шестое начало ОТ
	176	Глава XII. Шестое начало ОТ
	176

С учетом размерности функция Л₅ выбирается таким образом, чтобы соблюдались требования j (2,08) В результате она приобретает вид ί (!)09) Уравнение (209), как и (183), сочетает в себе слагаемые двух других функций (162) и (166), однако в его состав входят только величины, относящиеся к одной определенной степени свободы системы. Новая функция Аь не имеет аналога в классической термодинамике, вероятно потому, что трудно было дать ей необходимую интерпретацию. Вместе с тем она обладает четким и ясным физическим смыслом и очень интересна с теоретической и практической точек зрения. Прежде всего надо напомнить, что система с двумя связанными степенями свободы однозначно определяется двумя любыми характеристиками типа Ε и Ρ из числа наличных четырех, поэтому аргумента (Ει; ΡΙ) вполне достаточно, чтобы найти недостающие характеристики Е2 и PZ, относящиеся ко второй степени свободы. Из равенств (208) следует, что искомая функция Л Б соответствует процессу, когда рост первого экстен-сора Ει происходит при постоянном интенсиале PI (это должно сопровождаться уменьшением второго экстенсора Е₂), либо процессу, когда рост интенсиала Ρ ι осуществляется при постоянном Ει, что должно сопровождаться ростом второго экстенсора Ег; разумеется, в обоих процессах претерпевает изменение также второй интенсиал Р₂. Например, в условиях термомеханической системы (индекс 1, как и ранее, отнесем к термической степени свободы, а индекс 2 — к механической) в первом случае подвод термического вещества (нагрев) соответствует обычному изотермическому процессу, он сопровождается увеличением объема и уменьшением давления; во втором случае процесс является адиабатным: в системе температура возрастает при постоянной энтропии, то есть без подвода или отвода теплоты, при этом объем уменьшается, а давление растет. В рассматриваемых условиях функция АЬ определяет энергию U\, приходящуюся на данную — первую — степень свободы системы. Эта энергия может быть выражена через соответствующие интенсиал и экстенсор путем интегрирования уравнения (209). Находим (210)