410
Глава XX. Вермическое явление
неудачу из-за помех, создаваемых конвекцией воздуха, излучаемыми фотонами и т. д. Однако дискретность и величину порции (кванта) вермического вещества на уровне микромира мне удалось установить сравнительно просто, опираясь на известные опытные законы, а также на свои экспериментальные данные.
Грубое представление о величине вермианта τ можно получить с помощью элементарной молекулярно-кинетической теории газов. Для этого кинетическая энергия хаотического движения молекулы газа отождествляется с вермической энергией, которая равна 74. Разделив энергию моля газа на число Авогадро, будем иметь [18, с. 57; 20, с. 334; 21, с. 243]
Дж/К,
(324)
где k — постоянная Больцмана.
Другое значение вермианта получается на основе отождествления энергии микровибрационного движения фотона с его вермической энергией. Для этого в первом приближении можно приравнять частоту ν в формуле Планка (253) и частоту vmax, на которую приходится максимум излучения абсолютно черного тела в законе смещения Вина. Имеем [18, с. 56]
Дж/К. (325)
Эту величину можно уточнить, если учесть несимметричный по отношению к частоте vmax характер планковской кривой распределения спектральной интенсивности излучения абсолютно черного тела. Для этого надо найти центр тяжести площади, заключенной под этой кривой и определяющей полную лучеиспускательную способность абсолютно черного тела при данной температуре. Этому центру отвечает некая средняя частота vcp. Будучи умноженной на соответствующую среднюю спектральную интенсивность излучения, она дает полную лучеиспускательную способность. Отношение
представляет собой закон, аналогичный закону смещения Вина. Приравняв vcp и частоту ν в формуле Планка (253), получаем следующее уточненное значение вермианта:
Дж/К. (326)
Эксперименты с потоками теплоты и электричества на основе закона Видемана — Франца и соответствующего уравнения состояния дают значение [18, с. 177; 20, с. 334; 21, с. 243]
