415
/. Условия нарушения третьего закона Ньютона
примет вид
(328)
или в идеальном случае, когда А = const,
(329)
Из уравнения (328) видно, что изменение (приращение) хронала тем выше, чем сильнее изменяются (наращиваются) квадраты скорости тела и частот его вращения и колебания. В свою очередь приращения скорости и частот представляют собой соответствующие ускорения. Следовательно, на приращение хронала, а значит, и на приращение хода реального времени (см. второе равенство (237)) очень большое влияние оказывают разного рода ускорения системы. Напомню, что в данном случае приращение хода реального времени dd есть именно ускорение этого хода, а не малая длительность dft. Все сказанное легче себе представить, если левую и правую части уравнения (328) разделить на малый отрезок времени dft (или at}, для наглядности то же самое можно проделать и со вторым равенством (237).
Весьма интересно также уравнение (329). Согласно этому уравнению, высоким скоростям движения и частотам вращения и колебания тела отвечают большие значения хронала и малые значения хода реального времени (см. первое равенство (237)). При малых скоростях и частотах, наоборот, хронал невелик, а скорость хода реального времени высока.
Применим изложенные соображения к процессу соударения двух тел — первого и второго, на которых реальное время течет с разными скоростями. С помощью уравнений (328) и (329) мы теперь вполне можем создать необходимую разность скоростей. Если для постороннего (внешнего) наблюдателя длительность соударения равна с№ (или dt), то наблюдатель, находящийся на первом теле, зафиксирует по своим часам длительность dfti, а находящийся на втором теле — длительность d$2· Для определенности предположим, что
Обратимся теперь к уравнению второго закона Ньютона (312), связывающему силу Р, с ходом реального времени dft на телах. Легко видеть, что сила Р*?, действующая со стороны второго тела на первое, превышает силу Рх\, действующую со стороны первого тела на второе, то есть
