457
3. Нарушение теории фазовых превращений Томсона-Кельвина
относятся к нижнему расположению чаши (//=—85 мм), а кривые 3 — к верхнему (// = 85 мм), нулевому уровню чаши отвечают кривые 2 (Я = 0). Аналогичные результаты получены
Рис. 35. Сравнение скорости испарения спирта при различной высоте рас-
положения плоского мениска
положения плоского мениска
для ацетона СзНеО (рис. 36), только у него кривым г соответ-
ствует h = 2 мм.
ствует h = 2 мм.
Наконец, на рис. 37 дается сравнение скоростей испарения ацетона (кривые /), спирта (кривые 2) и воды (кривые 3) для расположений чаши: нижнего (а), среднего (б) и верхнего (в). Наибольший интерес представляет рис. 37, г, который непосредственно определяет тепловой поток, поглощаемый при испарении жидкости из капилляра и выделяемый при ее конденсации на плоском мениске (<ί==15 мкм; Я=— 85 мм). Именно эффекты поглощения и выделения теплоты создают фиксируемую в опыте разность температур. Приведенные опытные данные содержат все необходимое для количественной оценки эффективности процесса самофункционирования фазового вечного двигателя второго рода.
